Свердруп толқыны - Sverdrup wave

A Свердруп толқыны (Пуанкаре толқыны немесе айналмалы гравитациялық толқын деп те аталады) ^[1]) - бұл гравитация мен Жердің айналуына әсер ететін мұхиттағы толқын (қараңыз) Кориолис әсері ).

Айнымайтын сұйықтық үшін таяз су толқындарына тек ауырлық күші әсер етеді (қараңыз) Гравитациялық толқын ), онда фазалық жылдамдық таяз судың тартылыс толқынының (c) деп атап өтуге болады

{displaystyle c = (gH) ^ {1/2}}

және топтық жылдамдық (c_ж) гравитациялық таяз толқын деп атап өтуге болады

{displaystyle c_ {mathrm {g}} = (gH) ^ {1/2}}

яғни

{displaystyle c = c_ {mathrm {g}}}

қайда ж бұл гравитация, λ болып табылады толқын ұзындығы және H жалпы тереңдік.

Шығу

Сұйықтық айналған кезде, толқын ұзындығы жеткілікті болатын гравитациялық толқындарға (төменде қарастырылған) айналмалы күштер де әсер етеді. Тұрақты айналу жылдамдығымен сызықты, таяз сулы теңдеулер, f₀, болып табылады ^[2]

{displaystyle {frac {ішінара u} {ішінара t}} - f_ {0} v = -g {frac {ішінара h} {ішінара x}},}

{displaystyle {frac {ішінара v} {ішінара t}} + f_ {0} u = -g {frac {ішінара h} {ішінара y}},}

{displaystyle {frac {ішінара h} {ішінара t}} + H (u_ {x} + v_ {y}) = 0,}

қайда сен және v көлденең жылдамдықтар болып табылады және сағ бұл еркін беттің лездік биіктігі. Фурье анализінің көмегімен бұл теңдеулерді табуға болады дисперсиялық қатынас Свердруп толқындары үшін:

{displaystyle omega ^ {2} = f_ {0} ^ {2} + gH (k ^ {2} + l ^ {2}),}

қайда к және л көлденең және тік бағыттармен байланысты венверлер болып табылады және ${displaystyle omega}$ - тербеліс жиілігі.

Шектеу жағдайлары

Пуанкаре толқындарын қарастырған кезде екі негізгі қызығушылық режимі бар:^[1]^[2]

Қысқа толқын шегі

{displaystyle (k ^ {2} + l ^ {2}) gg {frac {f_ {0} ^ {2}} {gH}} qquad {extrm {or}} qquad (k ^ {2} + l ^ { 2}) gg L_ {D} ^ {- 1},}

қайда ${displaystyle L_ {D} = {frac {(gH) ^ {1/2}} {f_ {0}}}}$ болып табылады Россби деформация радиусы. Бұл шекте дисперсиялық қатынас айналмайтын ауырлық толқыны үшін ерітіндіге дейін азаяды.

Ұзын толқын шегі

{displaystyle (k ^ {2} + l ^ {2}) ll {frac {f_ {0} ^ {2}} {gH}} qquad {extrm {or}} qquad (k ^ {2} + l ^ { 2}) ll L_ {D} ^ {- 1},}

ол тек айналу күштерімен қозғалатын инерциялық тербелістерге ұқсайды.

Бір өлшемді жағдайға шешім

Бір бағытта қозғалатын толқын үшін ( ${displaystyle l = 0}$ ), көлденең жылдамдықтар тең деп табылды

{displaystyle u = {frac {omega} {kH}} H_ {0} cos (kx-omega t)}

{displaystyle v = {frac {f_ {0}} {kH}} H_ {0} sin (kx-omega t)}

Бұл айналуды қосу толқынның қарама-қарсы фазадағы толқынның таралуына дейін 90 ° тербеліс дамуын тудыратынын көрсетеді. Жалпы алғанда, бұл ауырлық күші мен айналудың салыстырмалы күшіне тәуелді эллипстік орбиталар. Ұзын толқын шегінде бұл инерциялық тербелістермен сипатталатын дөңгелек орбиталар.

Пайдаланылған әдебиеттер

^ ^а ^б Кунду, П.К. және Л.М.Коэн. «Сұйықтық механикасы, 638 бб.» Академиялық, Калифорния (1990).
^ ^а ^б Валлис, Джеффри К. Атмосфералық және мұхиттық сұйықтық динамикасы: іргелі және ауқымды айналым. Кембридж университетінің баспасы, 2006 ж.

Сондай-ақ қараңыз

[kundu-1] а ^б Кунду, П.К. және Л.М.Коэн. «Сұйықтық механикасы, 638 бб.» Академиялық, Калифорния (1990).

[vallis-2] а ^б Валлис, Джеффри К. Атмосфералық және мұхиттық сұйықтық динамикасы: іргелі және ауқымды айналым. Кембридж университетінің баспасы, 2006 ж.

[1]

[2]