Фотолюминесценция - Photoluminescence

Флуоресцентті ультрафиолет сәулесіндегі ерітінділер. Сіңірілген фотондар ұзағырақ электромагниттік толқын ұзындықтарында тез шығарылады.

Фотолюминесценция (ретінде қысқартылған PL) болып табылады жарық сіңгеннен кейін кез-келген формадағы шығарындылар фотондар (электромагниттік сәулелену). Бұл көптеген формалардың бірі люминесценция (жарық сәулелену) және басталады фотоқоздыру (яғни электрондарды атомдағы жоғары энергия деңгейіне дейін қоздыратын фотондар), демек, префикс фото-.[1] Қозудан кейін әр түрлі релаксация процестері жүреді, онда басқа фотондар қайта сәулеленеді. Абсорбция мен эмиссия арасындағы уақыт кезеңі әртүрлі болуы мүмкін: бейорганикалық жартылай өткізгіштердегі бос тасымалдаушы плазманы қамтитын эмиссияның қысқа фемтосекундтық режимінен бастап[2] миллисекундқа дейін Фосфоресценция молекулалық жүйелердегі процестер; және ерекше жағдайларда шығарындылардың кешігуі бірнеше минутқа немесе сағатқа дейін созылуы мүмкін.

Фотолюминесценцияны белгілі бір энергияда бақылау электронның осы өтпелі энергиямен байланысты қозған күйді толтырғанының көрсеткіші ретінде қарастырылуы мүмкін.

Әдетте бұл дұрыс атомдар және осыған ұқсас жүйелер, корреляциялар және басқа да күрделі құбылыстар сонымен қатар фотолюминесценцияның көзі болып табылады көп денелі жүйелер жартылай өткізгіштер сияқты. Мұны шешудің теориялық тәсілі жартылай өткізгішті люминесценция теңдеулері.

Пішіндер

Фотолюминесценцияның қозу-релаксация процестерінің схемасы.

Фотолюминесценция процестерін эмиссияға қатысты қоздырғыш фотонның энергиясы сияқты әртүрлі параметрлер бойынша жіктеуге болады.Резонанстық қозу белгілі бір толқын ұзындығындағы фотондар жұтылатын және эквивалентті фотондар өте тез шығарылатын жағдайды сипаттайды. Бұл жиі деп аталады резонанстық флуоресценция. Ерітіндідегі немесе газдағы материалдар үшін фаза, бұл процесс электрондарды қамтиды, бірақ жұтылу мен эмиссия арасындағы химиялық заттың молекулалық ерекшеліктерін қамтитын ішкі энергияның ауысуы болмайды. Электронды кристалды бейорганикалық жартылай өткізгіштерде жолақ құрылымы қалыптасады, екінші реттік эмиссия күрделі болуы мүмкін, өйткені оқиғалар екеуін де қамтуы мүмкін келісімді резонанс сияқты жарналар Рэлей шашырау мұнда қозғалатын жарық өрісімен тұрақты фазалық қатынас сақталады (яғни шығындар жоқ энергетикалық серпімді процестер) және үйлесімсіз жарналар (немесе кейбір энергия арналары қосалқы шығын режиміне өтетін икемсіз режимдер),[3]

Соңғысы, мысалы, радиациялық рекомбинациядан пайда болады экситондар, Кулон - қатты денелердегі байланысқан электрон-тесік жұбы күйлері. Резонанстық флуоресценция да айтарлықтай әсер етуі мүмкін кванттық оптикалық корреляция.[3][4][5]

Зат жұтылу оқиғасынан энергияны шығармай тұрып, зат ішкі энергия өтпелерінен өткенде көбірек процестер жүруі мүмкін. Электрондар фотонның жұтылуынан энергияны резонансты алу арқылы немесе фотондар шығару арқылы энергияны жоғалту арқылы энергия күйлерін өзгертеді. Жылы химия байланысты пәндер, оларды көбінесе ажыратады флуоресценция және фосфоресценция. Біріншісі әдетте тез жүреді, бірақ бастапқы энергияның бір бөлігі бөлінеді, сондықтан қайта шығарылған жарық фотондары сіңірілген қоздыру фотондарына қарағанда аз энергияға ие болады. Бұл жағдайда қайта шығарылған фотон қызыл ығысқан деп аталады, бұл жоғалғаннан кейінгі энергияның азаюына сілтеме жасай отырып ( Джаблонский диаграммасы көрсетеді). Фосфоресценция үшін фотондарды сіңірген электрондар жүреді жүйеаралық қиылысу онда олар өзгертілген күйге енеді айналдыру көптік (қараңыз. қараңыз) терминдік белгі ), әдетте а үштік күй. Қозған электрон осы триплеттік күйге өткеннен кейін электрондардың төменгі синглеттік күйлерге қайта өтуіне (релаксация) кванттық механикалық тыйым салынады, яғни бұл басқа ауысуларға қарағанда әлдеқайда баяу жүреді. Нәтижесінде жалғыз күйге оралудың сәулелену процесінің баяу жүруі, кейде бірнеше минут немесе сағатқа созылады. Бұл «қараңғыда жарқырау» заттарының негізі.

Фотолюминесценция - жартылай өткізгіштердің тазалығы мен кристалдық сапасын өлшеудің маңызды әдісі ГаН және InP және жүйеде болатын бұзылу мөлшерін сандық анықтауға арналған.[6]

Уақыт бойынша шешілген фотолюминесценция (TRPL) - бұл әдісті жарық импульсімен қоздырып, содан кейін фотолюминесценцияның уақытқа қатысты ыдырауын өлшейтін әдіс. Бұл әдіс өлшеу үшін пайдалы азшылық тасымалдаушысының қызмет ету мерзімі сияқты III-V жартылай өткізгіштер галлий арсениди (GaAs ).

Тікелей саңылаулы жартылай өткізгіштердің фотолюминесценттік қасиеттері

Кәдімгі PL экспериментінде жартылай өткізгіш фотонды энергиясынан үлкен энергиямен қамтамасыз ететін жарық көзімен қоздырады. байланыстыру Кіретін жарық поляризацияны қоздырады, оны сипаттауға болады жартылай өткізгішті Блох теңдеулері.[7][8] Фотондарды сіңіргеннен кейін электрондар мен саңылаулар ақырғы импульспен пайда болады ішінде өткізгіштік және валенттік белдеулер сәйкесінше. Содан кейін қозу күші мен импульс релаксациясын жолақ аралық минимумына өтеді. Типтік механизмдер Кулонның шашырауы және өзара әрекеттесу фонондар. Ақырында, электрондар фотондар шығаратын тесіктермен қайта қосылады.

Мінсіз, ақаусыз жартылай өткізгіштер болып табылады көп денелі жүйелер мұнда заряд тасушылар мен торлы тербелістердің өзара әрекеттесуін жеңіл зат байланысына қосымша қарастыру қажет. Жалпы, PL қасиеттері ішкі сезімталдыққа да өте сезімтал электр өрістері және диэлектрлік ортаға (мысалы фотондық кристалдар ) одан әрі күрделілік дәрежесін белгілейді. Дәл микроскопиялық сипаттама жартылай өткізгішті люминесценция теңдеулері.[7]

Идеал-кванттық ұңғыма құрылымдары

Идеал, ақаусыз жартылай өткізгіш кванттық жақсы құрылым - бұл типтік PL эксперименттеріндегі іргелі процестерді бейнелейтін пайдалы модель жүйесі. Талқылау Клингширнде жарияланған нәтижелерге негізделген (2012)[9] және Балқан (1998).[10]

Бұл талқылауға арналған ойдан шығарылған модель құрылымы екі шектелген квантталған электронды және екі саңылауға ие ішкі жолақтар, e1, e2 және h1, сағ2сәйкесінше. Сызықтық сіңіру спектрі осындай құрылымның көрсетеді экситон бірінші (e1h1) және екінші кванттық ұңғыманың ішкі жолақтарының резонанстары (e2, сағ2), сонымен қатар тиісті континуум күйлерінен және тосқауылдан сіңіру.

Фотоқоздау

Жалпы, қозудың үш түрлі шарты ажыратылады: резонанстық, квази-резонанстық және резонанстық емес. Резонансты қозу үшін лазердің орталық энергиясы ең төменгі деңгейге сәйкес келеді экситон резонансы кванттық жақсы. Артық энергияның жоқ немесе тек шамалы бөлігі тасымалдаушы жүйеге енгізілмейді. Осы шарттар үшін когерентті процестер өздігінен шығуға айтарлықтай ықпал етеді.[3][11] Поляризацияның ыдырауы тікелей экзитондар жасайды. PL-ді анықтау резонансты қозу үшін қиын, себебі қозуды қосқан үлестерін, яғни жарықсыз және беткі кедір-бұдырдан шашыраңқы шашырандыларды ажырату қиын. Осылайша, дақ және резонансты Релей шашырау әрқашан қосылады үйлесімсіз эмиссия.

Резонансты емес қозу кезінде құрылым артық энергиямен қоздырылады. Бұл PL эксперименттерінің көпшілігінде қолданылатын әдеттегі жағдай, себебі қозу энергиясы a көмегімен кемсітілуі мүмкін спектрометр немесе ан оптикалық сүзгі.Квази-резонанстық қозу мен тосқауыл қоздырғышты ажырата білу керек.

Квази-резонанс жағдайында қозу энергиясы негізгі күйден жоғары күйге келтірілген, бірақ әлі де төмен тосқауыл сіңіру шеті, мысалы, бірінші ішкі жолақтың континуумына. Осы шарттар үшін поляризацияның ыдырауы резонансты қоздыруға қарағанда әлдеқайда тез болады және кванттық ұңғыманың эмиссиясына когерентті үлес шамалы. Тасымалдаушы жүйенің бастапқы температурасы инъекцияланған тасымалдаушылардың артық энергиясы есебінен тор температурасынан едәуір жоғары. Ақырында, бастапқыда тек электронды тесік плазмасы жасалады. Одан кейін экзитондар түзіледі.[12][13]

Кедергілік қозу жағдайында кванттық ұңғымадағы тасымалдаушының бастапқы таралуы кедергілер мен ұңғымалар арасындағы тасымалдаушының шашырауына қатты тәуелді.

Демалыс

Бастапқыда лазерлік жарық үлгідегі когерентті поляризацияны тудырады, яғни электрондар мен саңылаулар күйлері арасындағы ауысулар лазерлік жиілікпен және тіркелген фазамен тербеледі. Полонизация ультра жылдам кулонның және фононның шашырауының әсерінен резонансты емес қозу жағдайында 100 fs уақыт шкаласында төмендейді.[14]

Поляризацияның азаюы сәйкесінше электрондардың популяциясы мен өткізгіштік пен валенттік белдеулердегі саңылаулардың пайда болуына әкеледі. Тасымалдаушы популяциялардың өмір сүру ұзақтығы ұзақ, мысалы, радиациялық және радиациялық емес рекомбинациямен шектеледі Бургердің рекомбинациясы.Осы өмір бойы электрондар мен саңылаулардың бір бөлігі экзитондар түзуі мүмкін, бұл тақырып әлі күнге дейін әдебиетте қарама-қайшылықты болып келеді. Қалыптасу жылдамдығы тор температурасы, қозу тығыздығы, сондай-ақ жалпы материал параметрлеріне байланысты тәжірибелік жағдайларға байланысты. , кулондық әсерлесу күші немесе экзитонның байланыс энергиясы.

Сипатталған уақыт шкалалары жүздеген диапазонда пикосекундтар GaAs-да;[12] олар әлдеқайда қысқа болып көрінеді жартылай өткізгіштер.[15]

Қысқа (фемтосекундтық) импульстармен қозғаннан кейін және поляризацияның квази-лездік ыдырауынан кейін тікелей тасымалдаушының таралуы қозудың спектрлік енімен анықталады, мысалы, а лазер импульс. Тарату, осылайша, жоғары термиялық емес және а-ға ұқсайды Гаусс таралуы, соңғы импульске бағытталған. Алғашқы жүздеген фемтосекундалар, тасымалдаушылар фонондармен немесе Кулон-әрекеттесу арқылы тасымалдаушының тығыздығы жоғары шашыраңқы. Тасымалдаушы жүйе біртіндеп босаңсытады Ферми - Дирактың таралуы әдетте бірінші пикосекунд ішінде. Ақырында, тасымалдаушы жүйе фонондардың шығарылуымен салқындатылады. Бұл бірнеше уақытты алуы мүмкін наносекундтар, материалды жүйеге, тор температурасына және артық энергия сияқты қозу жағдайларына байланысты.

Бастапқыда тасымалдағыштың температурасы эмиссия арқылы тез төмендейді оптикалық фонондар. Бұл оптикалық фонондармен (ГаА-да 36мВ немесе 420К) байланысты салыстырмалы түрде үлкен энергияның және энергия мен импульстің сақталуы кезінде шашырау процестерінің кең спектрін жүргізуге мүмкіндік беретін олардың біршама тегіс дисперсиясының арқасында тиімді. Тасымалдаушы температура оптикалық фонон энергиясына сәйкес мәннен төмендегенде, акустикалық фонондар релаксацияда басым. Мұнда салқындату тиімділігі төмен дисперсия және кіші энергиялар мен температура алғашқы ондықтағы пикосекундалардан әлдеқайда баяу төмендейді.[16][17] Қозудың тығыздығының жоғарылауында тасымалдаушының салқындауы одан әрі деп аталады ыстық фонон әсері.[18] Көптеген ыстық тасымалдағыштардың релаксациясы акустикалық фонондардың ыдырау жылдамдығынан асатын оптикалық фонондардың жоғары генерациясының жылдамдығына әкеледі. Бұл оптикалық фонондардың тепе-теңдік емес «шоғырлануын» тудырады және осылайша олардың кез-келген салқындатуды едәуір басатын заряд тасушылармен қайта сіңуін күшейтеді. Осылайша, жүйе баяу салқындатылады, тасымалдаушының тығыздығы соғұрлым жоғары болады.

Радиациялық рекомбинация

Қозудан кейін тікелей сәуле шығару спектрлік тұрғыдан өте кең, бірақ әлі де күшті экзитон-резонанс маңында орналасқан. Тасымалдаушының таралуы босаңсыған кезде және салқындаған кезде PL шыңының ені азаяды және сәуле шығару энергиясы бұзылмай идеал сынамалар үшін экзитонның негізгі күйіне сәйкес келеді (мысалы, электрон). PL спектрі электрондар мен саңылаулардың таралуымен анықталатын квази-тұрақты күйіне жақындайды. Қозу тығыздығын жоғарылату сәулелену спектрлерін өзгертеді. Оларда тығыздығы төмен экзитоникалық жер жағдайы басым. Тасымалдағыш тығыздығы немесе тор температурасы жоғарылаған сайын ішкі жолақты ауысулардың қосымша шыңдары пайда болады, өйткені бұл күйлер көбеюде. Сондай-ақ, негізгі PL шыңының ені қозудың әсерінен депрессияға байланысты қозудың жоғарылауымен айтарлықтай артады[19] және сәулелену шыңы Кулон-ренормализация және фазалық толтыру есебінен энергияның аз ауысуын бастан кешіреді.[8]

Жалпы, экзитонды популяциялар да, плазма да, байланыссыз электрондар мен саңылаулар да сипатталғандай фотолюминесценция көзі бола алады. жартылай өткізгіш-люминесценция теңдеулері. Екеуі де ұқсас спектральды белгілерді береді, оларды ажырату қиын; олардың шығарылу динамикасы, алайда, айтарлықтай өзгереді. Экситондардың ыдырауы бір экспоненциалды ыдырау функциясын береді, өйткені олардың радиациялық рекомбинация ықтималдығы тасымалдаушының тығыздығына тәуелді емес. Өзара байланысты емес электрондар мен саңылаулар үшін өздігінен сәуле шығару ықтималдығы электрондар мен саңылаулар популяцияларының көбейтіндісіне пропорционалды, нәтижесінде біртектес емес ыдырауға апарады гиперболалық функция.

Бұзушылықтың әсері

Нақты материалдық жүйелер әрқашан тәртіпсіздікті қамтиды. Мысалдар құрылымдық болып табылады ақаулар[20] торда немесе тәртіпсіздік химиялық құрамының өзгеруіне байланысты. Оларды емдеу микроскопиялық теориялар үшін өте күрделі, өйткені идеал құрылымның толқуы туралы толық ақпарат жоқ. Осылайша, PL-ге сыртқы әсердің әсері әдетте феноменологиялық тұрғыдан шешіледі.[21] Тәжірибелерде тәртіпсіздік тасымалдаушылардың локализациясына әкелуі мүмкін, демек, фотолюминесценцияның өмір сүру уақытын күрт арттырады, өйткені локализацияланған тасымалдаушылар сәуле шығаратын рекомбинация орталықтарын оңай таба алмайтын сияқты.

Бастап зерттеушілер Абдулла атындағы ғылым және технологиялар университеті (KAUST) фотосуреттерді зерттеді энтропия (яғни термодинамикалық бұзылыс) InGaN /ГаН p-i-n қос гетероструктура және AlGaN наноқабылдағыштар температураға тәуелді фотолюминесценцияны қолдану.[6][22] Олар фотосурет анықтады энтропия байланысты термодинамикалық шама ретінде, бұл жүйенің энергиясының пайдалы жұмысқа айналуына қол жетімсіздігін білдіреді тасымалдаушының рекомбинациясы және фотон эмиссия. Олар энтропия генерациясының өзгеруін уақыт бойынша шешілген фотолюминесценция зерттеуінің нәтижелерін қолдана отырып, нано-сым белсенді аймақтардағы фотокарьер динамикасының өзгеруімен байланыстырды. Олар гипотеза бойынша пайда болған бұзылыстың мөлшері InGaN температурасы бөлменің температурасына жақындаған сайын қабаттар жоғарылайды, өйткені термиялық активтенуі жер үсті күйлері, ал AlGaN наноқабылдағыштарында шамалы өсім байқалды, бұл жартылай өткізгіштің кең жолақты өткізгіштегі бұзылыстың туындаған белгісіздігінің төменгі дәрежесін көрсетеді. Фотосуреттерді зерттеу энтропия, ғалымдар фотоэлементтер мен фотолюминесценция нәтижесінде пайда болатын таза энергия алмасуын қарастыратын математикалық модель жасады.

Температураны анықтауға арналған фотолюминесцентті материалдар

Жылы фосфорлы термометрия, фотолюминесценция процесінің температураға тәуелділігі температураны өлшеу үшін қолданылады.

Тәжірибелік әдістер

Фотолюминесценция спектроскопиясы - жартылай өткізгіштер мен молекулалардың оптикалық және электрондық қасиеттерін сипаттауға арналған кеңінен қолданылатын әдіс. Химияда оны жиі деп атайды флуоресценттік спектроскопия, бірақ аспаптар бірдей. Релаксация процестерін зерттеуге болады уақыт бойынша шешілген флуоресценттік спектроскопия фотолюминесценцияның ыдырау мерзімін табу. Бұл әдістерді микроскопиямен біріктіріп, қарқындылықты бейнелеуге болады (конфокальды микроскопия ) немесе өмір бойы (люминесценттік-өмір бойы бейнелеу микроскопиясы ) үлгідегі фотолюминесценцияның (мысалы, жартылай өткізгіш вафли немесе флуоресцентті молекулалармен таңбаланған биологиялық үлгі).

Сондай-ақ қараңыз

Әдебиеттер тізімі

  1. ^ IUPAC, Химиялық терминология жинағы, 2-ші басылым. («Алтын кітап») (1997). Желідегі түзетілген нұсқа: (2006–) «фотохимия ".
  2. ^ Хейз, Г.Р .; Deveaud, B. (2002). «Кванттық ұңғымалардан люминесценция экзитондардың әсерінен бола ма?». Physica Status Solidi A 190 (3): 637–640. doi: 10.1002 / 1521-396X (200204) 190: 3 <637 :: AID-PSSA637> 3.0.CO; 2-7
  3. ^ а б c Кира, М .; Джанкэ, Ф .; Koch, S. W. (1999). «Оптикалық қозған жартылай өткізгішті кванттық ұңғымалардағы екінші реттік эмиссияның кванттық теориясы». Физикалық шолу хаттары 82 (17): 3544–3547. doi: 10.1103 / PhysRevLett.82.3544
  4. ^ Кимбл, Х. Дж .; Дагенайс, М .; Mandel, L. (1977). «Резонанстық флуоресценциядағы фотонды антибуншинг». Физикалық шолу хаттары 39 (11): 691–695. doi: 10.1103 / PhysRevLett.39.691
  5. ^ Кармайкл, Х. Дж .; Walls, D. F. (1976). «Фотондық корреляция техникасы бойынша резонанстық Старк эффектін өлшеу туралы ұсыныс». Физика журналы В: Атомдық және молекулалық физика 9 (4): L43. doi: 10.1088 / 0022-3700 / 9/4/001
  6. ^ а б Альфарай, Н .; Митра, С .; Ву, Ф. Аджия, А .; Джанжуа, Б .; Прабасвара, А .; Aljefri, R. A .; Күн, Х .; Нг, Т. К .; Оои, Б. С .; Рокан, И. С .; Ли, X. (2017). «InGaN / GaN p-i-n қос гетероқұрылымдық наноқоптарының фотоиндусты энтропиясы». Қолданбалы физика хаттары 110 (16): 161110. [1]
  7. ^ а б Кира, М .; Koch, S. W. (2011). Жартылай өткізгіш кванттық оптика. Кембридж университетінің баспасы. ISBN  978-0521875097.
  8. ^ а б Хауг, Х .; Koch, S. W. (2009). Жартылай өткізгіштердің оптикалық және электронды қасиеттерінің кванттық теориясы (5-ші басылым). Әлемдік ғылыми. б. 216. ISBN  9812838848.
  9. ^ Клингширн, Клаус Ф. (2012). Жартылай өткізгішті оптика. Спрингер. ISBN  978-3-642-28361-1 OCLC  905285603.
  10. ^ Балкан, Начи (1998). Жартылай өткізгіштердегі ыстық электрондар: физика және құрылғылар. Оксфорд университетінің баспасы. ISBN  0198500580.
  11. ^ Кира, М .; Джанкэ, Ф .; Хойер, В .; Koch, S. W. (1999). «Жартылай өткізгішті микроқұрылымдардағы өздігінен шығудың және когерентті әсердің кванттық теориясы». Кванттық электроникадағы прогресс 23 (6): 189–279. doi: 10.1016 / S0079-6727 (99) 00008-7.
  12. ^ а б Кайндл, Р.А .; Карнахан, М. А .; Хагеле, Д .; Левенич, Р .; Chemla, D. S. (2003). «Электр-тесік газындағы өтпелі өткізгіш және оқшаулағыш фазалардың ультра жылдамдықтағы терахерт зондтары». Табиғат 423 (6941): 734–738. doi: 10.1038 / nature01676.
  13. ^ Чатерджи, С .; Элл, С .; Мозор, С .; Хитрова, Г.; Гиббс, Х .; Хойер, В .; Кира, М .; Кох С.В .; Принеас, Дж .; Stolz, H. (2004). «Жартылай өткізгішті кванттық ұңғымалардағы экзитоникалық фотолюминесценция: экзитондарға қарсы плазма». Физикалық шолу хаттары 92 (6). doi: 10.1103 / PhysRevLett.92.067402.
  14. ^ Арлт, С .; Зигнер, У .; Кунде Дж .; Мориер-Дженуд, Ф .; Келлер, У. (1999). «Үлкен жартылай өткізгіштердегі үздіксіз ауысулардың ультра жылдамдықпен әлсіреуі». Физикалық шолу B 59 (23): 14860–14863. doi: 10.1103 / PhysRevB.59.14860.
  15. ^ Умлауф, М .; Гофман, Дж .; Калт, Х .; Лангбейн, В .; Хвам Дж .; Шолл М .; Соллнер, Дж .; Хукен М .; Джобст, Б .; Хоммель, Д. (1998). «Кванттық ұңғыма құрылымдарындағы бос экситонды жылуды тікелей бақылау». Физикалық шолу B 57 (3): 1390–1393. doi: 10.1103 / PhysRevB.57.1390.
  16. ^ Кэш, Кэтлин; Шах, Джагдип (1984). «Пикосекундтық люминесценция зерттеулерінен анықталған In0.53Ga0.47A кезіндегі тасымалдаушының энергия релаксациясы». Қолданбалы физика хаттары 45 (4): 401. doi: 10.1063 / 1.95235.
  17. ^ Полландия, Х .; Рюль, В .; Куль Дж .; Плоуг, К .; Фудзивара, К .; Накаяма, Т. (1987). «GaAs / Al_ {x} Ga_ {1-x} кванттық скважиналардағы жылытылған электрондар мен саңылаулардың тепе-тең емес салқындауы». Физикалық шолу B 35 (15): 8273–8276. doi: 10.1103 / PhysRevB.35.8273.
  18. ^ Шах, Джагдип; Лейт, РС; Скотт, Дж.Ф. (1970). «GaAs-тағы ыстық LO фонондары». Тұтас күйдегі байланыс 8 (14): 1089–1093. doi: 10.1016 / 0038-1098 (70) 90002-5.
  19. ^ Ванг, Хайлин; Феррио, Кайл; Болат, Дункан; Ху, Ю .; Биндер, Р .; Кох, С.В. (1993). «ГаА-да қозудың индуцирленген деградациясының уақытша сызықты емес оптикалық реакциясы». Физикалық шолу хаттары 71 (8): 1261–1264. doi: 10.1103 / PhysRevLett.71.1261.
  20. ^ Ланеманн, Дж .; Джон У .; Брандт О .; Флиссиковский, Т .; Доган, П .; Грэн, Х.Т. (2014). «GaN қабаттасу ақауларымен байланысты люминесценция». J. физ. D: Қолдану. Физ. 47 (42): 423001. arXiv:1405.1261. Бибкод:2014JPhD ... 47P3001L. дои:10.1088/0022-3727/47/42/423001. S2CID  118671207.
  21. ^ Барановский, С .; Эйхманн, Р .; Thomas, P. (1998). «Компьютерлік модельдеу арқылы кванттық ұңғымалардағы температураға тәуелді экситон люминесценциясы». Физикалық шолу B 58 (19): 13081–13087. doi: 10.1103 / PhysRevB.58.13081.
  22. ^ Альфарай, Н .; Мумтаз Мұхаммед, М .; Ли, К. Джанжуа, Б .; Aljefri, R. A .; Күн, Х .; Нг, Т. К .; Оои, Б. С .; Рокан, И. С .; Ли, X. (2017). «AlGaN наноқұбырларындағы термодинамикалық фотоиндуцияның бұзылуы». AIP аванстары 7 (12): 125113. [2]

Әрі қарай оқу

  • Клингширн, C. F. (2006). Жартылай өткізгішті оптика. Спрингер. ISBN  978-3540383451.
  • Калт, Х .; Хеттерич, М. (2004). Жартылай өткізгіштердің оптикасы және олардың наноқұрылымдары. Спрингер. ISBN  978-3540383451.
  • Дональд МакКуарри; Джон Д.Симон (1997), Физикалық химия, молекулалық тәсіл, Университеттің ғылыми кітаптары
  • Кира, М .; Koch, S. W. (2011). Жартылай өткізгіш кванттық оптика. Кембридж университетінің баспасы. ISBN  978-0521875097.
  • Пейгамбариан, Н .; Кох С.В .; Mysyrowicz, André (1993). Жартылай өткізгіштік оптикаға кіріспе. Prentice Hall. ISBN  978-0-13-638990-3.