Жоғары контрастты тор - Википедия - High contrast grating

Жылы физика, а жоғары контрастты тор жақын қабаттытолқын ұзындығы тор торлы материал үлкен контраст болатын физикалық құрылым сыну көрсеткіші оның айналасымен. Толқын ұзындығына жақын термин торды білдіреді кезең, ол тор материалындағы және оның айналасындағы материалдардағы бір оптикалық толқын ұзындығы арасындағы мәнге ие.

Жоғары контраст торларының кәдімгі торларда кездеспейтін көптеген ерекше белгілері бар. Бұл мүмкіндіктерге кең жолақты ультра жоғары кіреді шағылыстырушылық, кең жолақты ультра жоғары берілу және өте жоғары сапа факторы резонанс, оптикалық сәуле үшін қалыпты немесе тордың бетіне көлбеу түскенде. Шағылғыштықтың үлкен торы өте ұсақ болуы мүмкін, тек <0,15 оптикалық толқын ұзындығы. Оптикалық сәуленің жоғары контрастты тор арқылы шағылысуы және таралу фазасы жоғары шағылысу немесе беру коэффициентін сақтай отырып, толық 2π ауқымын қамту үшін жасалуы мүмкін.

Жоғары контрастты тордың схемалары. Λ, торлау кезеңі; кo, түсетін жарық толқынының векторы; nбар, тордың сыну көрсеткіші; no, тордың қоршаған ортасының сыну көрсеткіші.

Тарих

Жоғары контрастты тор тұжырымдамасы беттік-қалыпты түсетін жарық үшін кең жолақты жоғары шағылыстырғыш рефлектор туралы есеппен шықты (толқын ұзындығы 0,99-дан үлкен сәуле шығару коэффициенті мен орталық толқын ұзындығы 30% -дан жоғары) 2004 ж. Констанс Дж. Чанг-Хасейн т.б.,[1][2] сол жылы эксперименталды түрде көрсетілді.[3] Негізгі идея - сыну индексі жоғары материалдың барлығы төмен сыну индексімен қоршалған болуы. Олар кейіннен жоғары шағылысатын айна ретінде қолданылады вертикалды қуысты лазерлер,[4] монолитті, үздіксіз толқын ұзындығының реттелетін тік-қуысты лазерлері.[5] Содан бері жоғары контрастты тордың қасиеттері тез зерттелуде. Төменде кейбір мысалдар келтірілген:

2008 жылы жоғары контрастты тордың бір қабаты жоғары сапалы факторлы қуыс ретінде көрсетілді.[6]2009 жылы қуыс-ядро толқын бағыттағыштар жоғары контрастты торды қолдану ұсынылды,[7] 2012 жылы эксперименттік демонстрациямен жалғасты.[8] Бұл тәжірибе торларға параллель бағытта таралатын оптикалық сәулені көрсететін жоғары контрастты торды көрсететін алғашқы демонстрация болып табылады, бұл үлкен айырмашылық фотондық кристалл немесе үлестірілген Bragg рефлекторы.

2010 жылы жазықтық, бір қабатты линзалар және кеңістіктегі өзгеретін тор өлшемдері бар жоғары контрастты торды қолданатын фокустық күші жоғары фокустық рефлекторлар ұсынылды және көрсетілді.[9][10]Кейбір әдебиеттерде жоғары контрастты торлар фотонды кристалды тақталар немесе фотондық кристалды мембраналар ретінде келтірілген.[11][12]

Жұмыс принципі

Толық қатаң электромагниттік шешімдер ауыр математикалық формулизмге бейім болатын торлар үшін бар. Жоғары контрастты тордың әртүрлі қасиеттерін түсіндіретін қарапайым аналитикалық формулизм жасалды.[13][14][15] Осы аналитикалық шешімге негізделген жоғары контрастты тордың электромагниттік қасиеттерін шешуге арналған есептеуіш бағдарлама жасалды, оны жоғары контрастты торды шешуші деп атады.[16] Төменде жоғары контрастты тордың жұмыс принципіне қысқаша шолу келтірілген.

Торды тек тордың қалыңдығы бағыты бойынша бағытталатын толқын бағыттағыштардың мерзімді массиві деп санауға болады. Толқындардың толқын ұзындығына және толқын ұзындығына байланысты, тордың өлшемдеріне байланысты бірнеше бағыттағыш-массив режимдері қозғалады. Үлкен индекс контрастының және толқын ұзындығына жақын өлшемдердің арқасында толқын ұзындығының кең диапазоны бар, мұнда тек екі толқын өткізгіш-массив режимі z бағытында нақты таралу тұрақтылығына ие және, демек, энергия тасымалдайды. Массивтің екі режимі тордың кіріс жазықтығынан шығып, тордың шығу жазықтығына қарай төмен қарай таралады, содан кейін кері шағылысады. Тордың қалыңдығы арқылы таралғаннан кейін, әр таралу режимі әртүрлі фазаны жинақтайды. Шығатын жазықтықта, шығатын жазықтық толқынымен қатты сәйкес келмеудің арқасында, толқын бағыттағыш режимдері өздеріне ғана емес, сонымен қатар бір-біріне жұптасып отырады. Режимдер таралып, кіріс жазықтығына оралғанда, ұқсас режим байланысы пайда болады. Бір айналым бойынша режимдерден кейін шағылыстыру шешіміне қол жеткізуге болады. Екі режим жоғары контрастты тордың кіру және шығу жазықтығына кедергі келтіріп, әр түрлі қасиеттерге әкеледі.

Қолданбалар

Көптеген оптоэлектрондық құрылғыларда жоғары контрастын торлар қолданылған. Ол вертикалды қуысты лазерлерге арналған айналар ретінде енгізілген.[4][5][12][17] Жоғары контрастты тордың салмағы толқын ұзындығын баптауға арналған микроэлектромеханикалық құрылымды жылдам іске қосуға мүмкіндік береді.[5] Жоғары контрастты тордың шағылысу фазасы вертикалды қуысты бетті шығаратын лазерлердің сәулелену толқынының ұзындығын бақылау үшін жасалған.[17] Әр тор өлшемін оның қалыңдығын бірдей сақтай отырып жергілікті өзгерту арқылы жазықтық, бір қабатты линзалар және фокустау қабілеті жоғары фокустық рефлекторлар алынды.[9][10] Жоғары контрастты тор өзінің жоғары шағылыстырғыштығымен қатар жоғары сапалы резонатор ретінде де жасалған.[6][18] Төмен шығынды қуыс ядролы бағыттаушы көлбеу құлау бұрышында жоғары шағылысу қабілеті бар жоғары контрастты торлармен жасалған.[7][8] Баяу жарық сияқты қосымшалар [19] және оптикалық қосқыш [20] қуысы жоғары толқын бағыттағышта жоғары контрастты тордың арнайы фазалық реакциясы мен резонанс қасиетін қолдану арқылы салуға болады. Жоғары контрастты тор жарықтың таралуын тиімді басқара алады - жарықты беткіден қалыпты жазықтыққа бағыттаушы толқын бағыттаушыға және керісінше бағыттайды.[21]

Әдебиеттер тізімі

  1. ^ Матеус, КФ; Хуанг, MC; Дэн, Ю .; Нейтер, А.Р .; Чан-Хаснейн, СЖ (2004). «Төмен индекспен қапталған суб толқын ұзындығының торын қолданатын ультрабодобной айна». IEEE фотоника технологиясының хаттары. Электр және электроника инженерлері институты (IEEE). 16 (2): 518–520. дои:10.1109 / lpt.2003.821258. ISSN  1041-1135. S2CID  3743244.
  2. ^ C. J. Chang-Hasnain, C. F. R. Mateus және M. C. Y. Huang, «субтолқын ұзындығының торын қолданатын кең жолақты айна», АҚШ-тың 7,304,781 патенті (2007 ж. 4 желтоқсан).
  3. ^ Матеус, КФ; Хуанг, MC; Чен, Л .; Чан-Хаснейн, Дж .; Suzuki, Y. (2004). «Кең жолақты айна (1.12-1.62 мкм) ішкі толқын ұзындығының торын қолдану арқылы». IEEE фотоника технологиясының хаттары. Электр және электроника инженерлері институты (IEEE). 16 (7): 1676–1678. дои:10.1109 / lpt.2004.828514. ISSN  1041-1135. S2CID  3759679.
  4. ^ а б Хуанг, Майкл Дж .; Чжоу, Ю .; Чан-Хаснейн, Конни Дж. (2007). «Жоғары индекс-контрастты суб толқын ұзындығының торын қамтитын бетті шығаратын лазер». Табиғат фотоникасы. «Springer Science and Business Media» жауапкершілігі шектеулі серіктестігі. 1 (2): 119–122. дои:10.1038 / nphoton.2006.80. ISSN  1749-4885.
  5. ^ а б в Хуанг, Майкл Дж .; Чжоу, Е; Чан-Хаснейн, Конни Дж. (2008-02-24). «Наноэлектромеханикалық реттелетін лазер». Табиғат фотоникасы. «Springer Science and Business Media» жауапкершілігі шектеулі серіктестігі. 2 (3): 180–184. дои:10.1038 / nphoton.2008.3. ISSN  1749-4885.
  6. ^ а б Чжоу, Е; Мью, Майкл; Керн, Йоханнес; Хуанг, Майкл С .; Чанг-Хаснейн, Конни Дж. (2008-10-13). «Суб-толқын ұзындығы жоғары контрастты торды қолданып, жоғары Q резонаторының беттік-қалыпты шығуы». Optics Express. Оптикалық қоғам. 16 (22): 17282–7. дои:10.1364 / oe.16.017282. ISSN  1094-4087. PMID  18958010.
  7. ^ а б Чжоу, Е; Карагодский, Вадим; Песала, Бала; Седвик, Форрест Г. Чанг-Хаснейн, Конни Дж. (2009-01-26). «Жоғары толқын ұзындығы жоғары контрастты торларды қолданатын ультра-төмен шығынды қуыс-ядролық бағыттаушы». Optics Express. Оптикалық қоғам. 17 (3): 1508–1517. дои:10.1364 / oe.17.001508. ISSN  1094-4087. PMID  19188980.
  8. ^ а б Ян, вэйцзянь; Феррара, Джеймс; Груттер, Карен; Ия, Энтони; Чейз, Крис; Юэ, Ян; Уиллнер, Алан Е .; Ву, Мин С .; Чан-Хаснейн, Конни Дж. (2012-01-01). «Кремний субстратындағы қуысы аз қуысты толқын бағыттағышы». Нанофотоника. Walter de Gruyter GmbH. 1 (1): 23–29. дои:10.1515 / nanoph-2012-0003. ISSN  2192-8614. S2CID  15886942.
  9. ^ а б Лу, Фанглу; Седвик, Форрест Г. Карагодский, Вадим; Чейз, Кристофер; Чан-Хаснейн, Конни Дж. (2010-05-27). «Жоғары толқын ұзындығы жоғары контрастты торларды қолданатын жоғары сандық-апертуралы аз шығынды фокустайтын шағылыстырғыштар мен линзалар». Optics Express. Оптикалық қоғам. 18 (12): 12606–14. дои:10.1364 / oe.18.012606. ISSN  1094-4087. PMID  20588387.
  10. ^ а б Фаттал, Дэвид; Ли, Цзинцзин; Пэн, Чжен; Фиорентино, Марко; Beausoleil, Raymond G. (2010-05-02). «Фокустық қабілеті бар тегіс диэлектрлік торлы рефлекторлар». Табиғат фотоникасы. «Springer Science and Business Media» жауапкершілігі шектеулі серіктестігі. 4 (7): 466–470. arXiv:1001.3711. дои:10.1038 / nphoton.2010.116. ISSN  1749-4885. S2CID  118369687.
  11. ^ Летартр, Х .; Муэт Дж .; Леклерк, Дж .; Ромео, П.Р .; Seassal, C .; Викторович, П. (2003). «Фотонды кристалл мен MOEMS құрылымдарын біріктіретін кеңістіктік және спектрлік ажыратымдылығы бар коммутациялық құрылғылар». Lightwave Technology журналы. Электр және электроника инженерлері институты (IEEE). 21 (7): 1691–1699. дои:10.1109 / jlt.2003.814388. ISSN  0733-8724.
  12. ^ а б Скалькалепор, Коррадо; Бакир, Бадхиз Бен; Летартр, Ксавье; Хардуин, Джули; Оливье, Николас; т.б. (2012). «CMOS-үйлесімді ультра-ықшам 1,55 мкм. Екі фотонды кристалды айналарды қолдану арқылы VCSEL шығарады». IEEE фотоника технологиясының хаттары. Электр және электроника инженерлері институты (IEEE). 24 (6): 455–457. дои:10.1109 / lpt.2011.2180711. ISSN  1041-1135. S2CID  26225783.
  13. ^ Лаланне, П .; Гюгонин, Дж.П .; Chavel, P. (2006). «Терең пластиналы торлардың оптикалық қасиеттері: Блок-режим туралы түсінік». Lightwave Technology журналы. Электр және электроника инженерлері институты (IEEE). 24 (6): 2442–2449. дои:10.1109 / jlt.2006.874555. ISSN  0733-8724. S2CID  39696410.
  14. ^ Карагодский, Вадим; Седвик, Форрест Г. Чан-Хаснейн, Конни Дж. (2010-07-26). «Жоғары толқын ұзындығы жоғары контрастты торлы рефлекторларды теориялық талдау». Optics Express. Оптикалық қоғам. 18 (16): 16973–88. дои:10.1364 / oe.18.016973. ISSN  1094-4087. PMID  20721086.
  15. ^ Чан-Хаснейн, Конни Дж.; Ян, Вэйцзянь (2012-09-04). «Интеграцияланған оптоэлектроникаға арналған жоғары контрастты торлар». Оптика және фотоника саласындағы жетістіктер. Оптикалық қоғам. 4 (3): 379–440. дои:10.1364 / aop.4.000379. ISSN  1943-8206.
  16. ^ «Жоғары контрастты торды шешуші»
  17. ^ а б Карагодский, Вадим; Песала, Бала; Чейз, Кристофер; Хофманн, Вернер; Кояма, Фумио; Чан-Хаснейн, Конни Дж. (2010-01-05). «Жоғары контрастты торларды қолданатын монолитті интеграцияланған көп толқындық VCSEL массивтері». Optics Express. Оптикалық қоғам. 18 (2): 694–9. дои:10.1364 / oe.18.000694. ISSN  1094-4087. PMID  20173889.
  18. ^ Ву, Цзен-Цонг; Ву, Шу-Сянь; Лу, Тянь-Чанг; Ванг, Шинг-Чун (2013-02-25). «GaN негізіндегі жоғары контрастты торлы лазерлер». Қолданбалы физика хаттары. AIP Publishing. 102 (8): 081111. дои:10.1063/1.4794081. ISSN  0003-6951.
  19. ^ Күн, Тяньбо; Ян, вэйцзянь; Карагодский, Вадим; Чжоу, Веймин; Чан-Хаснейн, Конни (2012-02-09). Чан-Хаснейн, Конни Дж.; Кояма, Фумио; Уиллнер, Алан Е .; Чжоу, Веймин (ред.). Жоғары контрастты торлы толқын бағыттағыштың ішіндегі аз шығынды баяу жарық. 8270. SPIE. б. 82700A. дои:10.1117/12.909962.
  20. ^ В.Янг мен Дж. Чанг-Хаснейн, «Жоғары контрастты торлы қуыс толқын өткізгішті қолданатын ультра ықшам оптикалық қосқыш», Лазерлер мен электро-оптика бойынша конференция, OSA Technical Digest (CD) (Американың Оптикалық Қоғамы, 2013).
  21. ^ Чжу, Ли; Карагодский, Вадим; Чан-Хаснейн, Конни (2012-02-09). Чан-Хаснейн, Конни Дж.; Кояма, Фумио; Уиллнер, Алан Е .; Чжоу, Веймин (ред.). Тік жазықтыққа оптикалық қосқыштың жоғары тиімділігі. 8270. SPIE. б. 82700L. дои:10.1117/12.909414.